磁気抵抗効果。スキーム、説明

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磁気抵抗効果。無線エレクトロニクスと電気工学の百科事典

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1857 年に W. トムソン (ケルビン卿) によって開かれました。これは、外部磁場の影響下での固体導体の抵抗の変化です。横方向 (磁力線が電流線に垂直) と縦方向 (磁力線が電流線に平行) の磁気抵抗効果があります。通常の金属の室温での垂直磁場に対する抵抗変化の相対値 dR/Rperp は約 10 に等しくなります。^-4 H=104 Oe (1 エルステッド=80 A/m) では、例外はビスマスであり、H=2x3 で dR/Rperp=10 になります。⁴ E. これにより、感度 10 μV/T のビスマスベースの磁力計を構築することが可能になります。半導体の場合 dR/Rperp = = 10^-2...10 であり、不純物の濃度と温度に大きく依存します。たとえば、純粋なゲルマニウムの場合、T=3K、H=90x1,8 で dR/Rperp=10 になります。⁴ E.

温度の低下と磁場の強さの増加により、dR/Rperp が増加します。 1927 年に P.L. Kapitza は、液体窒素温度の強い磁場中で、磁場強度に対する dR/Rperp の線形依存性 (カピッツァの法則) を発見しました。比例係数は通常正です。つまり、磁場が増加すると抵抗が増加します。

この表は、さまざまな金属および合金、さまざまな温度および磁場強度 H の係数 dR / Rperp を示しています。

磁気抵抗効果

磁場強度 H における導電率の温度依存性は、コペルの法則: dR/R = [R(H,T) - R(0,T)]/R(0,T) によって決まります。

磁気抵抗効果の応用については、[1] で説明されています。

文学：

パルタラ O.N. 磁気抵抗センサーとその応用 // Radioamator。 -1998年。 -#11-12。 -C37。

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