直接放射のヘッドを改善します。スキーム、説明

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直接照射の頭部を改良。無線エレクトロニクスと電気工学の百科事典

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直接放射のヘッドの反動、つまり発生する音圧は既知です。ディフューザーの振動加速度に比例します。ディフューザーの加速度は、ボイスコイルの電流 I によって生じる力に比例します。この力は、式 F=BIl (B はヘッドギャップ内の磁気誘導、l はボイスコイル導体の長さ) によって決定できます。積 Âl は直接放射ヘッドの設計パラメータです。

磁場内を移動するボイスコイルを流れる電流は、その端子で一定の電圧振幅で、その電気インピーダンスと、ボイスコイルがギャップ内を移動するときに発生する逆起電力に反比例します。ボイスコイルのインピーダンスの誘導成分と逆起電力は周波数に依存するため、コイルを流れる電流、つまり直接放射ヘッドの出力はオーディオ信号の周波数に依存します。

周波数を再生するとき。頭の可動システムの主な共振周波数と一致すると、その戻りが急激に減少します。これは、磁場内での移動速度の増加の結果としてのボイスコイルの逆起電力の増加によって説明されます（この場合、ボイスコイルの能動抵抗と誘導抵抗の影響は無視できます））。

パラメータ B1 へのリターンの依存性は異なる周波数では同じではないため、ギャップのインダクタンスまたは導体の長さを増加させることによって、共振周波数でのリターンを増加させることは不可能です。

図上。図 1 は、500 Hz までの周波数での頭部音圧の周波数応答を示しています。 y 軸は、公称値と比較したヘッドの反動の変化を示しています (曲線 b)。

直接放射ヘッドの改善
Pic.1

曲線 a (曲線 b と比較) はヘッドの音圧の周波数応答で、B1 の値が増加し、曲線 c は減少します (ボイスコイルのアクティブ抵抗が一定の場合)。図から、70 ～ 500 Hz の周波数範囲では、ヘッドの反動が積 B1 に正比例することがわかります。しかし、共振周波数の近くでは、状況が劇的に変化します。 B1 が増加すると、より低い周波数でのリターンが減少し、B1 の値が減少すると、リターンが増加します。これは、前述の逆起電力の作用の結果として発生し、他の条件が同じであれば、パラメータ B1 に正比例します。

この周波数でより多くの電流がコイルを流れる場合、共振周波数でのヘッドのリターンを増加させることができます。これを行う方法は、追加のボイスコイル L2 の使用に基づいています (図 2)。

直接放射ヘッドの改善
Pic.2

3番目のボイスコイルは、メインのボイスコイルの上または下に巻かれています。これはシリアル LC 回路 (L1CXNUMX) を介して接続され、その共振周波数は可動ヘッドシステムの主な共振周波数と等しく選択されます。メインの共振周波数でのLC回路の抵抗が低いため、追加のコイルはメインのコイルと並列に接続されます。この場合、ヘッドの可動システムの加速を保証する力 F は、両方のコイルを流れる合計電流によって決まります。したがって、共振周波数でのラウドスピーカーの出力は増加します。

共振周波数と少なくとも3オクターブ異なる周波数では、L1CXNUMX回路のインピーダンスは十分に大きく、ヘッドの動作に対する追加のコイルの影響を排除します。

文学

「オーディオ」（アメリカ）。 1974年 vol. 58. no. 12「Wireless World」（イギリス）、1975年 vol. 81、no. 1472

出版物：N。ボルシャコフ、rf.atnn.ru

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