無線電子工学および電気工学の百科事典 制御された単一のバイブレーター。 無線エレクトロニクスと電気工学の百科事典 無線電子工学と電気工学の百科事典 / アマチュア無線デザイナー 一般に制御された発電機、特に単一バイブレータは、AG および GG グループの標準マイクロ回路でアマチュア無線家によって実行されることが最も多いです。 一方、このようなジェネレーターの非標準実装は、設計の最適化に加えて、特定のデバイス全体の多数の新しい興味深い効果やプロパティの外観を事前に決定する場合があります。 しかし、ラジオやその他の一般的な文献では、このトピックに関する出版物はほとんどありません。 この記事の著者は、簡単ではないスキームに従って構築された制御された単一バイブレータを習得した経験を共有しています。 [1] (図 8 のスキーム、a) で説明されているように、トリガー上の単一のバイブレーターはかなり幅広い機能を備えていますが、いくつかの欠点もあります。 まず、コンデンサ C1 の充電は、トリガーの出力抵抗を通じて発生します。 図上。 図1aは、時間設定回路を備えたこの単一バイブレータの回路の一部を示しており、出力抵抗Routは条件付きでトリガの外側に示されている。 Rout を変更すると、生成されるパルスの持続時間に影響します。 第二に、コンデンサの電圧を所定のレベルに回復する時間が(生成されたパルスの持続時間と比較して)長い。 第三に、出力パルスの持続時間を電子的に制御する機能がないため、ノードの範囲が狭くなります。 単一の振動子のコンデンサ C1 の充放電回路を考えてみましょう。 時間間隔 t® の形成段階で、コンデンサは 0 (より正確には残留電圧から) から、電源の正出力 - Rout-R1-C1-コモン線の回路を通じてしきい値電圧 Uthr まで充電されます。 。 回復段階では、コンデンサは最初に VD0 ダイオードと出力抵抗 Rout を介して、最後に VD1 ダイオードが閉じるときに抵抗 R1 を介して Upor から 1 まで放電されます。 ダイオードは、その両端の電圧が0,5...0,6 Vを下回るとほぼ完全に閉じ、コンデンサは時間間隔が形成されたときと同じ時定数で放電を終了します。 したがって、コンデンサの残留電圧に対する要件がより厳しくなると、回復時間が増加し、特定の回復誤差に対する許容可能なパルス繰り返し率が制限されます。 もちろん、追加の放電トランジスタを使用することで、コンデンサを元の状態に戻す回復時間を大幅に短縮できますが、これにより設計が複雑になり、コストが増加します。 非常に簡単な方法で、単一のバイブレータの回復時間を短縮し、複雑にすることなく機能を拡張できることがわかりました。 図のスキームによる単一のバイブレータでは、 図 1、b では同じ数の部品がありますが、抵抗 R1 の右側の端子は正の電源線に接続されています。 ここで、トリガの出力インピーダンスはコンデンサ C1 の充電時間には影響しません。 コンデンサ C1 は、正の電源線 - 抵抗 R1 - コンデンサ C1 - 共通線という回路に沿って、VD1 ダイオードの電圧 Ud から Uth まで充電され、ダイオード VD1 - 出力抵抗 Rout を通って Uth から Ud まで放電されます。 したがって、図1のスキームによる単一のバイブレータでは、 図1bでは、第一に、生成される時間間隔に対するトリガの出力抵抗の影響はなく、第二に、総回復時間を増加させる回復段階の第2の部分(抵抗器を介したコンデンサの放電)が除外されている。 実際、単一の振動子による所定の期間の形成が完了した後、ダイオードは抵抗器 R1 を流れる開放電流のままになります。 ダイオードの抵抗は低いままであるため、コンデンサの両端の初期電圧が迅速に回復します。 確かに、これによりスタンバイ モードでの単一バイブレータの消費電力が多少増加します。 図上。 図2は、図1の回路による単一振動子の回復段階におけるトリガの入力Rにおける電圧図を示す。 2a (曲線 1) および図 1a (曲線 1) 2b (曲線 0,5)。 どちらの場合も、ダイオードUDの閉電圧(シリコンダイオードの場合、約0,6 ... 1 V)までのコンデンサの放電は、時間t1までに実質的に終了します。 0 番目のケースでは、回復はほぼここで終了するため、回復時間は tXNUMX ~ tXNUMX に近くなります。 最初のケースでは、コンデンサはほぼゼロまで放電されるはずですが、t1の瞬間後にダイオードが閉じられるため、放電は遅れ、時間R1C1の後でもコンデンサの電圧は0,6 /に等しくなります。 e ~ 0,2V (e は自然対数の底)。 したがって、ここでの回復時間ははるかに長くなります。 図のスキームによる単一バイブレータ。 1b にはもう 1 つの重要な利点があります。抵抗器 R3 の出力は、正の電源線からではなく、たとえば調整可能な電圧を備えた電源から電力を供給できます。これにより、抵抗器 R4 の電圧を変更することによって、パルス持続時間を電子的に制御することが可能になります。抵抗の出力です。 制御された単一振動子のスキームを図に示します。 1、および制御特性 - 図。 XNUMX、カーブXNUMX。 図によれば、単一振動子のRC回路の時定数の値が等しい場合に注意してください。 1a と 3 および Ucontrol = Upit の場合、0 番目の出力パルスの持続時間 t1 は最初のパルスよりわずかに短くなります。 この理由は、XNUMX 番目の単一バイブレータのコンデンサ CXNUMX がゼロからではなく、初期電圧 Ud から充電されるため、コンデンサはより短い時間で Upor まで充電されるためです。 制御電圧値の間隔は次の条件を満たす必要があります: Upr < Ucontrol < Upit (1)。これは図の曲線 1 に対応します。 4. このような間隔が不都合であることが判明した場合は、図に示すように、ほぼ同じ定格の別の抵抗 R0 を導入することで、間隔を 2 < Ucontrol < Upit (2) まで延長できます。 この場合の制御特性を図5に示します。 単一のバイブレータがオペアンプによって制御されている場合、R4=2R1 を選択すると、制御間隔を -Upit < Ucontrol < +Upit (3) に拡張できます。このオプションは、図 2 の曲線 3 で示されています。 3. 既製の単一バイブレータを作成する必要がある場合は、図のスキームに従って作成されます。 1,a、図のR1のような追加の抵抗を導入するだけで十分です。 5. Ucontrol = Upit でパルス幅を節約するには、並列接続された R1 と R2 の抵抗 (図 5 による) が初期ノードの抵抗 R1 に等しいことが必要です。これが条件 (4) です。 図によると、単一の振動子では次のことに注意してください。 1、b、3、および 5 の抵抗は、コンデンサ C1 を充電する一定の電流を設定する役割を果たします。 この電流は、抵抗器が存在しない場合、たとえば pnp トランジスタ上で収集される制御電流の外部ソースによって提供できます。 このような解決策により、生成されたパルスの持続時間の制御電流への反比例の依存性を実装することが可能になります。 図のスキームによる単一振動子の抵抗器の定格。 図 3 と図 5 では、10 kΩ 以上、コンデンサでは 100 pF 以上の広い範囲で変化することが許容されます。 コンデンサの静電容量を増やす可能性を提供するには、コンデンサの放電電流を制限する別の抵抗をダイオードと直列に接続する必要があります。 Ucontrol = Upit でのパルス持続時間は、条件 (4) を念頭に置き、[1] で説明されている関係に従って推定する必要があります。 検討されている制御された単一振動子は実装に超小型回路パッケージの 1/2 を必要とし、たとえば [2] (図 2) で説明されているものはパッケージの 3/4 を必要とします。 一般に、単一のバイブレータの RS トリガーは、デジタル テクノロジーのさまざまな論理要素とノードに実装できます [3]。 XNUMX つの単一バイブレータをリングに接続すると、周波数とデューティ サイクルが大きく重複する XNUMX つの入力によって制御されるパルス発生器を実装できます。 文学
著者: A.Samoilenko、クリン、モスクワ地方 他の記事も見る セクション アマチュア無線デザイナー. 読み書き 有用な この記事へのコメント. 科学技術の最新ニュース、新しい電子機器: 光信号を制御および操作する新しい方法
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